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Kontaktgekühlter Quartzmodulator mit großer Apertur für 1064 nm
AA-MCQ40 2,5-Z42
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Modulatoren
Ein akustooptische Modulator wird benutzt, um die Intensität eines Laserstrahls zu regeln. In der Bragg-Konfiguration ergibt sich ein Ausgangstrahl in der ersten Beugungsordnung, dessen Intensität direkt von der Leistung des angelegten Hochfrequenzsignals abhängt.
Die Anstiegszeit des Modulators ergibt sich aus der Zeit, die die akustische Welle zum Durchlaufen des Laserstrahls benötigt. Je kleiner der Strahldurchmesser des Lasers durch eine mögliche Fokussierung eingestellt wird, umso kürzer sind die optischen Anstiegszeiten. Erreichbar sind Werte von 6-10 ns.
Die Pegasus Optik GmbH bietet ein breites Spektrum von Modulatoren mit dazugehörigen Treibern an. Die einzelnen Komponenten werden werksseitig aufeinander angepasst, um eine optimale Perfomance des Systems sicherzustellen. |
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Unsere Standardprodukte
Modell |
Material |
Wellenlänge (nm) |
Apertur (mm²) |
Frequenz (MHz) |
Polar |
Anstiegszeit (ns) |
Effizienz |
MTS40-A3-750.850 |
TeO2-S |
750-850 |
3 x 3 |
40 |
Lin |
1000 |
85 |
MT350-A0.2-800
|
TeO2-L |
700-950 |
0.2 x 1 |
350 |
Lin |
5 |
80 |
MT350-A0.12-800
|
TeO2-L |
700-950 |
0.12 x 2 |
350 |
Lin |
5 |
80 |
MT250-A0.5-800
|
TeO2-L |
700-950 |
0.5 x 2 |
250 |
Lin |
8 |
80 |
MT250-A0.2-800
|
TeO2-L |
700-950 |
0.2 x 1 |
250 |
Lin |
5 |
80 |
MT200-A0.5-800
|
TeO2-L |
700-950 |
0.5 x 2 |
200 |
Lin |
8 |
85 |
MT200-A0.2-800
|
TeO2-L |
700-950 |
0,2 x 1 |
200 |
Lin |
5 |
85 |
MT110-A1-IR
|
TeO2-L |
700-1100 |
1 x 2 |
110 |
Lin |
15 |
85 |
MT110-B50A1,5-IR-Hk |
TeO2-L |
690-1064(Ti:Sa) |
1,5 x 2 |
110 |
Lin |
23 |
80 |
MT110-A1.5-IR
|
TeO2-L |
700-1100 |
1,5 x 2 |
110 |
Lin |
50 |
80 |
MT80-A1-IR
|
TeO2-L |
700-1100 |
1 x 2 |
80 |
Lin |
23 |
85 |
MT80-A1.5-IR
|
TeO2-L |
700-1100 |
1.5 x 2 |
80 |
Lin |
50 |
85 |
MT250-A0.2-1064
|
TeO2-L |
980-1100 |
0,2 x1 |
250 |
Lin |
5 |
80 |
MT250-A0.5-1064
|
TeO2-L |
980-1100 |
0,5 x 2 |
250 |
Lin |
8 |
80 |
MT200-A0.5-1064
|
TeO2-L |
980-1100 |
0.5 x 2 |
200 |
Lin |
8 |
80 |
MT200-A0.2-1064
|
TeO2-L |
980-1100 |
0.2 x 1 |
200 |
Lin |
8 |
80 |
MT110-A1-1064
|
TeO2-L |
980-1100 |
1 x 2 |
110 |
Lin |
15 |
85 |
MT110-A1,5-1064
|
TeO2-L |
980-1100 |
1,5 x 2 |
110 |
Lin |
15 |
85 |
MT80-A1-1064
|
TeO2-L |
980-1100 |
1 x 2 |
80 |
Lin |
23 |
85 |
MT80-A1.5-1064
|
TeO2-L |
980-1100 |
1.5 x 2 |
80 |
Lin |
50 |
85 |
MTS80-A3-1064c
|
TeO2-S |
1030-1080 |
3 x 3 |
80 |
Lin |
1000 |
85 |
MQ40-A2-L1064-W
|
SiO2 |
980-1080 |
2 x 2 |
40 |
Lin |
110 |
80 |
MQ40-A2-S1064-W |
SiO2 |
980-1080 |
2 x 2 |
40 |
Rand |
110 |
75 |
MQ40-A3-L1064-W
|
SiO2 |
980-1080 |
3 x 3 |
40 |
Lin |
110 |
80 |
MQ40-A3-S1064-W |
SiO2 |
980-1080 |
3 x 3 |
40 |
Rand |
110 |
80 |
MCQ40-A2.5-1064
|
Quartz |
980-1080 |
2,5 x 2,5 |
40 |
Lin |
115 |
85 |
Modell |
Material |
Wellenlänge (nm) |
Apertur (mm²) |
Frequenz (MHz) |
Polar |
Anstiegszeit (ns) |
Effizienz |
MTS40-A3-1550 |
TeO2-S |
1450-1650 |
3 x 3 |
40 |
Lin |
1000 |
85 |
MQ40-A40-L1560-W
|
TeO2-L |
1540-1570 |
2 x 2 |
40 |
Lin |
110 |
80 |
MT80-A0,7-1300.1600
|
TeO2-L |
1300-1600 |
0,7 x 3 |
80 |
Lin |
15 |
60 |
MGAS40-A1 |
Glas |
1300-1600 |
1 x 2 |
40 |
Rand |
50 |
85 |
MGAS80-A1
|
Glas |
1300-1600 |
1 x 2 |
80 |
Rand |
50 |
85 |
MGAS110-A1 |
Glas |
1300-1600 |
1 x 2 |
110 |
Rand |
50 |
85 |
MG40-A6-9300 |
Ge |
9300 |
6 x 10 |
40 |
Lin |
120 |
85 |
MG40-A8-9300 |
Ge |
9300 |
8 x 10 |
40 |
Lin |
120 |
85 |
MG40-A6-10600
|
Ge |
10600 |
6 x 10 |
40 |
Lin |
120 |
85 |
MG40-A8-10600
|
Ge |
10600 |
8 x 10 |
40 |
Lin |
120 |
85 |
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